Вероятностью перехода называется вероятность квантовой системы перейти из одного стационарного состояния в другое стационарное состояние под воздействием какого-либо возмущения.
В теории возмущений вероятность перехода даётся формулой:
w
f
i
=
1
ℏ
2
|
∫
−
∞
+
∞
V
f
i
(
t
)
e
i
ω
f
i
t
d
t
|
2
{\displaystyle w_{fi}={\frac {1}{\hbar ^{2}}}\left|\int _{-\infty }^{+\infty }V_{fi}(t)e^{i\omega _{fi}t}dt\right|^{2}}
где
i
{\displaystyle i}
и
f
{\displaystyle f}
- начальное
|
i
⟩
{\displaystyle |i\rangle }
и конечное
|
f
⟩
{\displaystyle |f\rangle }
состояния системы,
V
f
i
(
t
)
{\displaystyle V_{fi}(t)\ }
- матричный элемент оператора возмущения
⟨
f
|
V
^
(
t
)
|
i
⟩
{\displaystyle \langle f|{\hat {V}}(t)|i\rangle \ }
,
ω
f
i
{\displaystyle \omega _{fi}\ }
-
разность энергий двух стационарных состояний
(
E
f
−
E
i
)
/
ℏ
{\displaystyle (E_{f}-E_{i})/\hbar \ }
.
Вышеуказанная формула справедлива в первом порядке теории возмущений, т.е. когда
V
f
i
≪
ℏ
ω
f
i
{\displaystyle V_{fi}\ll \hbar \omega _{fi}\ }
. Предполагается что возмущение
V
^
{\displaystyle {\hat {V}}\ }
затухает при
t
→
±
∞
{\displaystyle t\to \pm \infty \ }
. Для определения вероятности перехода на конечный момент времени
t
{\displaystyle t\ }
надо положить верхний предел интеграла равным
t
{\displaystyle t\ }
, что эквивалентно выключению взаимодействия в этот момент времени.
Важным случаем является переход под воздействием периодического возмущения частоты
ω
{\displaystyle \omega \ }
:
V
f
i
(
t
)
=
V
~
f
i
e
−
i
ω
t
{\displaystyle V_{fi}(t)={\tilde {V}}_{fi}e^{-i\omega t}\ }
. Считая включение потенциала экспоненциальным
V
f
i
(
t
)
=
V
~
f
i
e
−
i
ω
t
+
λ
t
{\displaystyle V_{fi}(t)={\tilde {V}}_{fi}e^{-i\omega t+\lambda t}\ }
, находим:
w
f
i
(
t
)
=
1
ℏ
2
|
∫
−
∞
t
V
~
f
i
e
i
(
ω
f
i
−
ω
)
t
+
λ
t
d
t
|
2
=
1
ℏ
2
|
V
~
f
i
|
2
e
2
λ
t
(
ω
f
i
−
ω
)
2
+
λ
2
{\displaystyle w_{fi}(t)={\frac {1}{\hbar ^{2}}}\left|\int _{-\infty }^{t}{\tilde {V}}_{fi}e^{i(\omega _{fi}-\omega )t+\lambda t}dt\right|^{2}={\frac {1}{\hbar ^{2}}}\left|{\tilde {V}}_{fi}\right|^{2}{\frac {e^{2\lambda t}}{(\omega _{fi}-\omega )^{2}+\lambda ^{2}}}}
Откуда в адиабатическом пределе
λ
→
0
{\displaystyle \lambda \to 0\ }
для вероятности перехода в единицу времени получаем:
d
d
t
w
f
i
(
t
)
=
2
π
ℏ
2
|
V
~
f
i
|
2
δ
(
ω
f
i
−
ω
)
{\displaystyle {\frac {d}{dt}}w_{fi}(t)={\frac {2\pi }{\hbar ^{2}}}\left|{\tilde {V}}_{fi}\right|^{2}\delta (\omega _{fi}-\omega )}
Данный результат тесно связан с золотым правилом Ферми, которое получается суммированием по конечным состояниям
f
{\displaystyle f\ }
, (полагая также
ω
=
0
{\displaystyle \omega =0\ }
).
Источник: Википедия
Привет! Меня зовут Лампобот, я компьютерная программа, которая помогает делать
Карту слов. Я отлично
умею считать, но пока плохо понимаю, как устроен ваш мир. Помоги мне разобраться!
Спасибо! Я стал чуточку лучше понимать мир эмоций.
Вопрос: теплоёмкий — это что-то нейтральное, положительное или отрицательное?
В оценку безопасности обязательно входит и оценка вероятности перехода потенциальной угрозы в реальную.
Пока что закрепиться, организовать мощный заслон, блокирующий саму вероятность перехода вражеских эскадр на новую горизонталь гиперсферы не удавалось ни одной из сторон.
P – вероятность перехода пользователя по результату в поисковой выдаче. Значение зависит от места в топе (см. таблицу).